量子光学的计算复杂性


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“量子计算的要求”中,Bartlett和Sanders在下表中总结了一些已知的连续变量量子计算结果:

巴特利特和桑德斯的桌子,2003年

我的问题有三点:

  1. 九年后,是否可以填写最后一个牢房?
  2. 如果添加标题为“ Universal for BQP”的列,该列的其余部分将如何显示?
  3. Aaronson和Arkhipov的95页杰作可以总结成新的一行吗?

克里斯·格拉纳德(Chris Granade)的答案表明,测量列的KLM行应为“光子计数,后选择”。有人不知道其他方案是否也需要后选吗?
克里斯·费里

也许这是一个愚蠢的问题,但是您不能通过单光子和零差检测违反贝尔不等式这一事实,证明表的最后一项无法有效模拟吗?

@MateusAraújo-最令人信服的证据是计算复杂性与局部性无关,来自两个事实:(1)可以通过Gottesman-Knill定理经典地有效地模拟qubit稳定器形式主义,但有人可以违反带有稳定器状态的Bell不等式;(2)qutrit稳定剂形式主义也可以有效地进行经典模拟,但也可以找到一个局部隐变量来复制它。
克里斯·费里

冒着进一步使您的问题分散注意力的风险,但是:是否已知系统具有局部隐藏变量模型但无法有效模拟?那真的会让我感到惊讶。

@MateusAraújo-我认为任何经典的混沌系统都可以,不是吗?
克里斯·费里

Answers:


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关于第三个问题,Aaronson和Arkhipov(为简便起见,使用A&A)使用与KLM构造密切相关的线性光学量子计算的构造。特别是,他们考虑的情况下相同非相互作用的光子在的空间Ñ Ñ模式,开始在初始状态 | 1个Ñ = | 1 ... 1 0 ... 0 ñññ 另外,A&A允许分束器和移相器,它们足以在模式空间上(尽管不是在系统的整个状态空间上)生成所有 m × m ary运算符。通过对每种模式下的光子数进行计数来进行测量,从而产生一个占位数s 1s 2s m的元组使得i

|1个ñ=|1个1个 00ñ 1秒
×s1个s2s š 0对于每个一世s一世=ñs一世0一世。(这些定义大部分可以在A&A的第18-20页中找到。)

因此,用表格的语言来说,A&A BosonSampling模型最好描述为“ 光子,线性光学和光子计数”。从严格意义上讲,虽然从该模型进行抽样的经典效率尚不清楚,但从A&A模型进行抽样的能力却暗示了多项式层次结构的崩溃。由于通常认为PH值几乎不会崩溃,因此可以毫不费力地说BosonSampling可能不是有效且经典的模拟方法。ñ

1个/16ΓΓ

亚伦森(Aaronson)在关于永久物#P硬度的后续论文中进一步探讨了后选线性光学器件的情况。Valiant早先证明了这一结果,但Aaronson提出了基于荷航定理的新颖证明。作为附带说明,我发现本文很好地介绍了A&A在BosonSampling杰作中使用的许多概念。


好答案!因此,由于我们不知道P = BQP是否成立,最后一列中的x还应该有一个脚注,或者更准确地说是问号?
克里斯·费里

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谢谢!最后一列充其量是假设的,因为我们没有证明P≠BQP。A&A结果是我看到的将经典计算与量子计算分离的最强结果之一,尽管它提供了具体的复杂性-理论结果,即存在一个有效的经典模拟器。也许更具描述性的专栏将是“有效经典模拟的后果”?
克里斯·格拉纳德

一个跟进的问题可能值得一个问题:您是否知道是否有自然的方法证明线性光学本身不是BQP通用的?还是证明这一点是否存在障碍(例如,通过暗示其他我们不知道如何显示但仍然可能是真实的东西)?
Abhinav

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cos2π8

  1. 我相信可以说,由于Gu 等人使用连续可变簇量子计算,表中的最后一个条目是“ X” 。他们表明,非高斯簇状态可以通过对UQC的零差测量来起作用。
  2. 假设列“ Universal for BQP”的第一行将带有“ X”,其余列将带有“ checks”-除了Aaronson和Arkhipov结果上的假设行将带有“?” (尽管根据作者,它可能是“ X”)。
  3. 请参阅上面的Chris Granade的答案

更新:我还应该问是否可以添加任何新行。无论如何,确实可以: 在此处输入图片说明

那是来自Veitch等。另请参见Mari和Eisert

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